Сторінка
1
Розглянемо реальний: скористаємося тими самими моделями: нехай розповсюджується Т – хвиля, а ми розглядаємо одну половину (симетрія).
Використаємо конформні відображення: . Тут
,
,
,
,
,
.
![]() |
Точка визначається обраним масштабом; ми знайдемо її потім з граничних умов. Таким чином ми маємо:
. Проінтегрувавши, маємо:
.
Лінія з втратами
![]() |
Нехай існують лише втрати в металі. Для їх розрахунку потрібно знайти струм . Для цього можна використати вектор Умова-Пойтінга. Треба розрахувати потік енергії з лінії в метал. Знайдемо частину
:
![]() |
. Оскільки ми розглядаємо Т – хвилю, то
; тому втрат енергії немає (це для ідеальної хвилі). Щоб наблизити задачу до реальної, потрібно використати граничні умови Леонтовича:
. Тоді все рівно
але друга складова зберігається:
. Підставивши, одержимо:
, тут
- середовище куди іде хвиля.
![]() |
Тепер знайдемо повну потужність, що входить у метал: це , але можна розрахувати на одиницю довжини хвильовода. Для цього розрахуємо
по контуру
, і це буде потужність на 1 см.
. Тоді втрати характеризуються
- потужність, що розповсюджується в лінії. Вона зменшується з відстанню:
.
Стала затухання: .
Ми знаємо
, знайдемо
. Для цього запишемо вектор Умова-Пойтінга для хвилі, що розповсюджується в хвилеводі:
. Ця хвиля розповсюджується по всій площині
, тому
. Ми одержали в (*) знак “-“. Однак ми не будемо ставити його (оскільки при зміні напрямку знак змінюється, то вважатимемо просто
завдяки симетрії задачі). Таким чином:
. Оцінимо цю величину:
Введемо наближення: будемо враховувати поле лише у заштрихованій ділянці, оскільки тут більша частина (тому, що ця потужність зумовлена ємністю, а вона сконцентрована в цій ділянці).
- характеризує якість лінії, але частіше використовують добротність лінії:
, де
(по аналогії з добротністю КК:
).
Для
· Хвильоводів - ;
1 2